После преобразования получим

Ру = 0,64 sin A(sin а sin pf . IO [кг/см] .

И наконец, в направлении оси Z образуется составляющая

- sin А sin а cos asm Р ,

9 810 ООО 9 810 ООО Kd

(26-46)

Рис. 26-24а. Действие составляющих пондеро- Рис. 26-246. Определение силы, дейст-

моторных сил на лобовую часть обмотки.

вующей на обмоткодержатели.

которая после преобразования пример вид

= 0,64 sin Л sin а cos а sin . 10"" [кг/см] .

(26-47)

Обобщив приведенные выше результаты получим следующие силы: в направлении оси X действует сила, вьшеденная из уравнений (26-36) и (26-40):

(1.81 или 0,91) Лус, sin а + 0,64

/с sin X cos а cos . 10 . [кг/см]

(26-48)

В направлении оси У действует сила, следующая из уравнений (26-37), (26-42) и(26-46)

Ру = (1,81 или 0,91) Акsin аcos + 0,64 - (- + - sin а sin р\ .

L «Дс /.

. sin А sin а . 10" [кг/см] . (26-49)

И наконец, в направлении оси Z действует сила согласно уравнению (26-47)

Pz = fzz = 0,64 sin А sin а cos а sin . 10" [кг/см] .

М ..... - -• •. . .•

Результирующая сила, действующая на 1 см длины проводника, следует из равенства

Р = У(Р + Р? + Р) . (26-50)

Направление отдельных составляющих сил Рх, Ру, Pz, действующих на вылеты катушки, показано на рис. 26-24а.

Для проектирования опор должны быть известны составляющие сил, действующие на отдельные опоры. На обмоткодержатели лобовых частей (рис. 26-246) действует давление

Pt = -Рх sin Р + Pz cos р [кг/см] . (26-51)

Ш 120

I 470

60 50 АО 30 20 Ю О 10 20 30 40 50

Рис. 26-25. Кривые сил, действующих на распорки между лобовыми частями обмоток и на

обмоткодержатели.

На катушечные распорки действует сила

Рг = yJl{Px COS р+ Pz sin ру + РЙ [кг/см] . (26-52)

Кривая изменения этих сил вдоль лобовой части катушки показана на диаграмме (рис. 26-25). Максимальные силы короткого замыкания обнаруживаются вблизи воздупшого зазора, в то время как в изгибах лобовых частей их влияние незначительно. Поэтому лобовые части катушек в этих местах следует хорошо укреплять.

Рис. 26-26. Пондеромоторные силы, действующие между смежными группами лобовых частей.

Следует еще отметить, что на силы короткого замыкания в лобовых частях катушек влияют также магнитные поля рассеях-шя, замыкаемые через воздух вне стали. Определение таких сил упрощается, если предположить, что вьшеты лобовых частей катушек расположены параллельно и настолько длинны, что их можно считать бесконечно длинными проводашками. При расчете этих сил достаточно взять две смежные группы лобовых частей обмотки. Что касается взаимодействия нижнего и верхнего слоев лобовых частей катушек, то таковым, ввиду их перпендикулярного положения друг относительно друга, можно пренебречь.

Магнитные поля рассеяния образуют в лобовых частях катушки две составляющие пондеромоторных сил, одна из которых создается токами в лобовых частях самой группы,

а другая - взаимодействием двух смежных групп. На рис. 26-26 показаны две смежные лобовые группы. Если обозначить общий ток в одной катушке через 1„ расстояние между осями катушек через г, причем в одной фазе взаимодействует q катушек, то на крайние проводники полюсно-фазной грушы будет действовать сила

Р, = 2,04 . 10" (1 + cos 2cot) ("у -\ [кг/см] . (26-53)

г \k=l к)

По мере продвижения от крайнего проводника группы к среднему эта сила уменьшается и в центре группы уже равняется нулю. Предположим, что через смежную группу проходят токи, сдвинутые по фазе относительно первой группы на угол (р. На крайний вьшет лобовой части С первой группы (рис. 26-26)-будет действовать сила от смежной фазы

Р„ = -2,04 .10" [cos <р + cos (2cot - <?)] f Е [кг/см] . (26-54) г \к=1 к)

Результирующая сила, действующая на вылет катушки С, определяется суммой

= 2,04 . 10-« [1 + cos Icot-] -

P. = P.. + P.

(26-55)

- [cos cp + COS {2cat - )] f X "11 [кг/см] . Максимум этой силы короткого замьпсания будет приближенно равен

[кг/см]. (26-56)

= 4,08. 10- г

2Гв-1 1 в 1

Х; - - COS X 7

*=1 к

к=1 к