В. =

Bdx). (25-15)

о /

Подставив значение индукции В в формулу (25-4), можно будет приближенно определить потери р,, вызванные лобовым магнитным рассеянием на 1 см длины лобовой части. Умножив полученное значетше на длину лобовой части 1 получим выражение для потерь в лобовых частях в виде

P=lsPl-

Эти потери следуют еще увеличить на добаво»шые потери, вызванные внутренним магнитным рассеянием в проводнике. Расчет таких потерь приведен в дальнейшем параграфе.

ИЗ рис. 25-13. Оно достигает максимума в точке М вблизи от воздушного зазора (рис. 25-12). Влияние реакции лобовых частей неблагоприятно и зависит от их расположения в лобовом пространстве.

Р) Потери в лобовых частях цилиндрического и конического видов

Потери в лобовых частях цилиндрического и конического видов зависят в основном от тангенциальной реакции. Для расчета потерь воспользуемся ранее выведенной формулой (25-4)

= - (тгВЬ/. 10") [вт/см] . 6R

Известное затруднение вызывает определение магнитной индукции В в этой формуле. Приближенное решение может быть графически выполнено так, что сначала по рис. 25-9 при помощи некоторого известного метода, например метода Леманна, исследуется изменение воздушного зазора 5; занесем на рис. 25-14 одновременно и изменения тангенциальной реакции лобовых частей по формуле (25-12), как функции х от изгиба лобовой части О; затем для отдельных отрезков X определяются соответствующие функции В

что после подстановки из уравнения (25-12) и выражения для А дает

0,4 У2 mNiK,I sin - тг В =---. (25-14)

Тогда по рис. 25-14 можно графически определить эффективное значение по формуле

Y) Потери в эвольвентных лобовых частях

Существенно легче определяются лобовые потери в эвольвенгных обмотках. На рис. 25-15 приведена схема эвольвентных лобовых частей, расположенных в двух плоскостях. Такие лобовые части оказывают лишь незначительное влияние друг на друга, ибо, как известно, взаимоиндукция равняется

dli dl2

cos е.

Рис. 25-15. Исследование добавочных потерь в эвольвентных лобовых частях обмотки.

Рис. 25-16. Распределение магнитной индукщш внутри лобовой полюсно-фазной группы.

Так как угол е между элементами лобовых частей обеих плоскостей - зна-чигельный, и по своей величине приближается к прямому, то cos е = О, и, следовательно, М; = 0. Если Si и Sj будут крайними лобовыми частями полюсно-фазной группы (рис. 25-15) и если провести к ним перпендикулярный разрез а - Ь,то получим сечение лобовой полюсно-фазной группы (рис. 25-16). Если пренебречь взаимным влиянием фаз, то можно приближенно предполагать, что внутри группы лобовых частей образуется прямолинейно распределенный магнитный поток согласно рис. 25-16. Если рассматривать лишь половину сечения, то обнаружим, что распределение магнитного поля здесь подобно тому, как и в пазах якоря.

Обозначим внешние размеры сечения полюсно-фазной группы через G, Н и предположим, что толпщна отдельных проводников будет bi, тогда общая толщина проводников будет b = bq где q - число лобовых частей катушек в полюсно-фазной группе. Коэффициент сопротивления определяется в предположении, что в пазу шириной G укладывается проводник высотой Н и толщиной Ь. Соответствующий коэффициент сопротивления находится по формуле

Ksin ( - п], Vp j

если положить

Ftx„, = fro sin

Если пренебречь магнитным сопротивлением щита обмотки и нажимной шайбы статора, то магнитная индукция в точке М будет

В = ~-Ftx,„ г

где с - длина силовых линий в воздухе, которая согласно рис. 25-15 - постоянна. Если подставить вместо Р, соответствующее значение, то получим

Б = F,„sin(iлy (25-16)

Для расчета потерь и здесь воспользуемся приближенной формулой (25-4)

p,={nBbf.lO-f [вт/см].

Подставив вместо В его значение по формуле (25-16), получим в точке М согласно рис. 25-15 потери в виде следующего выражения

p,. = (./.lo-)Fi„f2i.).

6R с \тр )

(24-101), принимая 1 = 0. Из него вычисляются потери, вызванная влиянием поперечного поля.

Добавочные потери, вызванные реакцией лобовых частей, в значительной степени зависят от магнитного сопротивления окружающих щитов. По мере уменьшения магнитного сопротивления возможность создания соответствующих потерь увеличивается. Как было показано в уравнении (25-12) возрастание тангенциальной реакции по направлению к воздушному зазору осуществляется синусоидально и пропорционально функции sin [(j/Тр) тг]. Здесь у = х cotg а; длина же х (рис. 25-15) выражает расстояние рассматриваемой точки М от изгиба лобовых частей. Реакция в точке М следует из уравнения (25-12), куда вместо А, подставляется соответствующее выражение